5. Калориметрический метод дозиметрии.

При сообщении термоизолированному телу теплоты (ΔQ) его температура (T) увеличится на некоторую величину T

Q=c∙m∙T,

где m – масса вещества калориметрического детектора, c – его удельная теплоёмкость.

При поглощении ионизирующего излучения вся энергия в конечном счёте превращается в тепло. Учитывая энергетический эквивалент рентгена, равный 8,8∙10^-6 Дж на 1 г воздуха при нормальных условиях, получим для энергии E_z, поглощённой за время t

где S – сечение и h – высота цилиндрического калориметрического детектора, масса которого равна m=_z∙S∙h; _z – плотность вещества детектора, _z – линейный коэффициент ослабления излучения в веществе детектора, _z – линейный коэффициент передачи энергии излучения веществу калориметрического детектора, _mв – массовый коэффициент передачи энергии излучения в воздухе, _mв=_в /.

Малые изменения T и другие экспериментальные трудности ограничивают применение этого метода. Но он является прямым, абсолютным методом дозиметрии, т.к. основан на непосредственном измерении поглощённой энергии в отличие от других методов, в которых измеряется косвенный эффект действия радиации (ионизация и т.п.). Этот метод используют для калибровки других дозиметров в области больших доз излучения. Данный метод используется также для дозиметрии излучений радиоактивных веществ. Количество теплоты, соответствующее полному поглощению энергии излучения радиоактивного препарата, пропорционально его активности (A)

Недостатком метода является его относительно невысокая чувствительность.